Известен [1] приближенный метод расчета ДН и КНД выпуклых остронаправленных дифракционных антенн, основанный на том, что при заданном амплитудно–фазовом распределении возбуждающего магнитного тока поле излучения представляется в виде суперпозиции полей магнитных токов и наведенных на идеально проводящей поверхности антенны электрических токов. Электрические токи при этом определяются в коротковолновом приближении. Амплитудно–фазовые распределения возбуждающего магнитного тока, обеспечивающие максимальное значение КНД несверхнаправленной антенны, рассматривались в ряде работ [1…3] в приближении физической оптики.